Amplificador de ondas
US2122538A
Estados Unidos
- Inventor
Ralph Potter - Asignatario actual
- Corporación de AT&T
Aplicaciones en todo el mundo
1935 NOSOTROS
Aplicación US2968A eventos
1935-01-22
1938-07-05
Solicitud concedida
1938-07-05
1955-07-05
Caducidad anticipada
Estado
Caducado - De por vida
Descripción
AMPLIFICADOR DE ONDAS RK POTTER 5 de julio de 1938.
Presentado el 22 de enero de 1935 2 Hojas-Hoja l INVENTOR RZITPOZZ er ABOGADO RK POTTER WAVE AMPLIFIER 5 de julio de 1938.
Presentado el 22 de enero de 1935 2 Hojas-Hoja 2 INVENTOR EEPOZZEI ABOGADO Patentado el 5 de julio de 1938 OFICINA DE PATENTES AMPLIFICADOR DE ONDAS Ralph K. Potter, Madison, N. 1., cedente de American Telephone and Telegraph Company, una corporación de Nueva York 20 Reclamación (es.
Un objeto de mi invención es proporcionar un aparato y un método nuevos y mejorados para la amplificación de ondas electromagnéticas. Otro objeto es proporcionar la amplificación de ondas 5 de alta frecuencia. En un aspecto, mi invención es un amplificador de longitud considerable en la dirección de transmisión, siendo esta longitud en algunos casos varias longitudes de onda. El hecho de que los electrodos de. la extensión del amplificador a lo largo de una o más longitudes de onda permite que el amplificador reúna la energía de onda entrante a lo largo de su longitud y acumule gradualmente energía de onda saliente amplificada a lo largo de su longitud. Dicho amplificador, tal como se contempla aquí, puede estar bien adaptado para interponerse en un sistema de conductores concéntricos de alta frecuencia.
Los objetos y aspectos anteriores de mi invención se harán más evidentes al considerar un número limitado de ejemplos específicos de la invención que he elegido para su descripción en la siguiente memoria descriptiva. Se entenderá que esta especificación se refiere principalmente a estas realizaciones particulares de la invención, y que el alcance de la invención se indicará en las reivindicaciones adjuntas.
Haciendo referencia a los dibujos, la Figura 1 es una sección longitudinal esquemática de. un tubo de vacío de tres electrodos interpuesto en un sistema de conductores concéntricos y que ejemplifica mi invención; la figura 2 es una sección transversal tomada por la línea 2 de la figura 1; higos. 3 y 4 son diagramas vectoriales a los que se hará referencia al discutir los principios implicados en la práctica de mi invención; higos. 5 y 6 son secciones longitudinales muy esquemáticas que muestran formas de onda a las que se hará referencia al explicar los principios implicados en mi invención; y la Fig. 7 es una sección longitudinal detallada que muestra ciertos cambios para un cátodo calentado indirectamente en lugar del cátodo M calentado directamente de la Fig. 1.
Haciendo referencia a la figura 1, el sistema de conductores concéntricos que comprende el conductor axial l2 y el conductor exterior o cubierta H está adaptado para transmitir corrientes de alta frecuencia de izquierda a derecha. Los miembros salientes de este sistema conductor se indican en l I y I! a la derecha.
Un tubo de vacío de tres electrodos tiene la cubierta metálica exterior o ánodo l3 cerrado a la izquierda por el sello de vidrio l4 ya la derecha por el sello de vidrio 50 I4 y la pared final I6. Dispuesta coaxialmente en el mismo hay una rejilla l5 estampada con ranuras longitudinales relativamente largas poco espaciadas. A la izquierda, esta rejilla I5 se convierte en una brida anular plana i6 frente a una brida similar I1 en 5.3 el extremo de la envoltura conductora concéntrica ll.
Solicitud 22 de enero de 1935, Serie No. 2.968
¡Estas dos bridas I6 y I! pueden considerarse como las placas de un condensador de modo que, en virtud de las corrientes de desplazamiento entre ellas, existe una continuidad eléctrica entre la coraza II y la rejilla l5.
Cerca del eje del tubo hay un filamento de cátodo en horquilla I8, sus dos extremos están a la izquierda y su curva de retorno está en I2" a la derecha. En su extremo derecho, la rejilla I5 se extiende más allá del sello de vidrio. I4 como un caparazón no perforado l5 y cerrado por la pared final IS Se coloca un disco i9 paralelo a la pared final It, y desde su borde el conductor cónico 30 se estrecha hacia la derecha y se une al conductor axial l2 de la sistema de conductores concéntricos a la derecha Las paredes transversales I6 y H! son las placas de un condensador y permiten una continuidad eléctrica virtual desde la rejilla l5 hasta el conductor axial l2.
El circuito de la batería catódica 2| el suministro de corriente de calentamiento a través de la inductancia 22 para el cátodo de filamento I8, es fácilmente evidente. El conductor axial l2 que entra por la izquierda está conectado conductivamente al cátodo de filamento axial l8 en 20. La batería de circuito de ánodo 24 está conectada al cátodo de filamento a través de la inductancia 22 y al ánodo en l3. Además, hay una batería de polarización de red 23 conectada de la manera habitual.
En el extremo izquierdo, la coraza del tubo o ánodo l3 termina en la parte 25. Justo dentro de ésta hay una coraza cilíndrica corta 26 ligeramente separada de la 25. Esta coraza 26 está conectada a la rejilla l5 por un anillo 21 de material de resistencia. Los miembros 25 y 26 son las placas de un condensador. Con el disco de resistencia 21 proporcionan una conexión de capacidad-resistencia transversal entre la rejilla l5 y la carcasa del ánodo 13 a la izquierda.
A la derecha, una varilla conductora axial corta l2' está eléctricamente conectada en I2" al extremo doblado del filamento de horquilla l8. Dentro de la parte terminal l5 de la rejilla l5 y alrededor de este conductor de extensión IZ' está la cubierta cilíndrica corta 26' ligeramente separados de I5 de modo que los dos miembros l5 y 26' pueden considerarse como las placas de un condensador. El anillo 21' de material de resistencia conecta el conductor de extensión l2 a la placa del condensador 26. Así, los elementos i5, 26, 21 y l2' constituyen un puente de capacidad-resistencia transversal entre la rejilla [5 y el filamento-cátodo H3 en sus extremos derechos.
A la derecha, la coraza del ánodo l3 tiene una brida anular plana 28 dirigida hacia afuera: muy opuesta a ésta hay una corona anular similar 29 con una coraza cónica 3| que se estrecha conectada. onda que se extiende a medida que se propaga a lo largo del electrodo del tubo. Si los electrodos tienen más de una onda de longitud, elementos correspondientes. de ondas sucesivas que se propagan a lo largo de los electrodos se superponen para aumentar la amplificación de la onda. La onda que entra en el tubo de la izquierda se puede considerar representada por líneas de fuerza radiales con sus extremos interiores en el conductor axial 12 y sus extremos exteriores en la cara interior de la carcasa cilíndrica ll, estas líneas de fuerza se dirigen alternativamente hacia el exterior. y hacia adentro, a medida que uno avanza a lo largo del sistema conductor en un instante, pero todo moviéndose con la velocidad de transmisión de izquierda a derecha. Existe virtualmente una conexión eléctrica continua desde la coraza ll a través del condensador "-16 hasta la rejilla I! de modo que estas ondas de líneas de fuerza continúan su progreso dentro del tubo de vacío, sus extremos internos viajan sobre el cátodo de filamento i|8 y sus extremos exteriores en la rejilla 15. Si consideramos una longitud corta del tubo de vacío como la que se encuentra entre las líneas 2 y 2 en la Fig. 1, puede considerarse, en principio, como un tubo de vacío ordinario completo, siempre que la La sección del tubo es tan corta en comparación con la longitud de onda que no hay variación en el potencial a lo largo de ningún electrodo dentro de la sección. En ausencia de ondas entrantes, habrá un flujo constante de electrones desde el cátodo de filamento l8 a través de las aberturas en la rejilla I5 hasta la placa l3. Cuando las ondas llegan al segmento 2-'-2', la densidad de este flujo de electrones aumentará o disminuirá según la dirección de las líneas de fuerza de esas ondas. Así, las ondas entrantes determinarán ondas salientes amplificadas' en el sistema de conductores concéntricos cuyo conductor axial es la rejilla l5 y cuyo conductor envolvente es el ánodo 13. Estas ondas salientes pasarán desde los conductores I5 e I3 a través de las conexiones de capacidad l6'- |9 y 2829 al par de conductores cónicos sónicamente 30 y 3|, y de ahí al conductor axial de tamaño normal l2 y al conductor de cubierta 1I del sistema de conductores concéntricos salientes a la derecha. Cuando las ondas llegan al segmento 2-'-2', la densidad de este flujo de electrones aumentará o disminuirá según la dirección de las líneas de fuerza de esas ondas. Así, las ondas entrantes determinarán ondas salientes amplificadas' en el sistema de conductores concéntricos cuyo conductor axial es la rejilla l5 y cuyo conductor envolvente es el ánodo 13. Estas ondas salientes pasarán desde los conductores I5 e I3 a través de las conexiones de capacidad l6'- |9 y 2829 al par de conductores cónicos sónicamente 30 y 3|, y de ahí al conductor axial de tamaño normal l2 y al conductor de cubierta 1I del sistema de conductores concéntricos salientes a la derecha. Cuando las ondas llegan al segmento 2-'-2', la densidad de este flujo de electrones aumentará o disminuirá según la dirección de las líneas de fuerza de esas ondas. Así, las ondas entrantes determinarán ondas salientes amplificadas' en el sistema de conductores concéntricos cuyo conductor axial es la rejilla l5 y cuyo conductor envolvente es el ánodo 13. Estas ondas salientes pasarán desde los conductores I5 e I3 a través de las conexiones de capacidad l6'- |9 y 2829 al par de conductores cónicos sónicamente 30 y 3|, y de ahí al conductor axial de tamaño normal l2 y al conductor de cubierta 1I del sistema de conductores concéntricos salientes a la derecha.
Cualquier cambio elemental en la corriente del ánodo en el segmento de tubo 22' tenderá a crear una perturbación de onda que vaya tanto a la derecha como a la izquierda del mismo. En cualquier punto particular a la derecha, los elementos de onda que llegan desde la izquierda tenderán a sumarse como vectores, como se muestra en la Fig. 3. Por otro lado, en cualquier punto particular a la izquierda, los elementos de onda tenderán a sumarse como vectores, como se indica en el diagrama de la Fig. 4. Esto está de acuerdo con la conocida teoría ordinaria de transmisión de ondas. Por lo tanto, en gran medida, si no en su totalidad, las ondas entrantes desde la izquierda determinarán muy poca perturbación de las ondas hacia la izquierda, pero se amplificarán sustancialmente hacia la derecha. La conexión de capacidad 25-26 y la resistencia 21 interpuestas en serie entre sí como un puente a la izquierda entre los conductores I5 e I3,
'ing conexión.
Para una onda aplicada de una longitud dada, los electrodos deben tener al menos una longitud de onda para que los vectores que representan la propagación de la energía hacia la impedancia 21 sumen algebraicamente cero. En estas condiciones no hay propagación de energía en esta dirección. Lo mismo ocurrirá cuando la longitud del electrodo sea un múltiplo de la longitud de onda aplicada. Para cualquier longitud de electrodo inferior a una longitud de onda o para una longitud de electrodo intermedia entre los sucesivos múltiplos enteros de la longitud de onda aplicada, se propagará algo de energía en la dirección hacia la impedancia 21. La relación entre la energía así propagada y la propagada hacia la la salida se vuelve cada vez más pequeña a medida que aumenta la longitud del electrodo. Esto se debe a que los vectores se suman algebraicamente en la misma relación de fase " para la propagación en la dirección de la salida, produciendo así una energía total que aumenta con la longitud del electrodo mientras que en la dirección inversa los vectores no pueden combinarse algebraicamente a un valor mayor que el que sería el caso si los electrodos tuvieran la mitad de la longitud de onda. Que una longitud de electrodo igual a la mitad de la longitud de onda producirá la mayor transferencia de energía hacia la impedancia 21 será evidente cuando se considere que hasta la mitad de la longitud de onda todos los vectores se sumarán en la misma dirección lineal independientemente de su desplazamiento angular, mientras que los vectores más allá de la mitad de la longitud de onda se suman en la dirección lineal opuesta independientemente de su desplazamiento angular y, por lo tanto, se oponen a los vectores de la primera media onda. produciendo así una energía total que aumenta con la longitud del electrodo mientras que en la dirección inversa los vectores no pueden combinarse algebraicamente a un valor mayor que el que sería el caso si los electrodos tuvieran la mitad de la longitud de onda. Que una longitud de electrodo igual a la mitad de la longitud de onda producirá la mayor transferencia de energía hacia la impedancia 21 será evidente cuando se considere que hasta la mitad de la longitud de onda todos los vectores se sumarán en la misma dirección lineal independientemente de su desplazamiento angular, mientras que los vectores más allá de la mitad de la longitud de onda se suman en la dirección lineal opuesta independientemente de su desplazamiento angular y, por lo tanto, se oponen a los vectores de la primera media onda. produciendo así una energía total que aumenta con la longitud del electrodo mientras que en la dirección inversa los vectores no pueden combinarse algebraicamente a un valor mayor que el que sería el caso si los electrodos tuvieran la mitad de la longitud de onda. Que una longitud de electrodo igual a la mitad de la longitud de onda producirá la mayor transferencia de energía hacia la impedancia 21 será evidente cuando se considere que hasta la mitad de la longitud de onda todos los vectores se sumarán en la misma dirección lineal independientemente de su desplazamiento angular, mientras que los vectores más allá de la mitad de la longitud de onda se suman en la dirección lineal opuesta independientemente de su desplazamiento angular y, por lo tanto, se oponen a los vectores de la primera media onda. si los electrodos fueran de media longitud de onda. Que una longitud de electrodo igual a la mitad de la longitud de onda producirá la mayor transferencia de energía hacia la impedancia 21 será evidente cuando se considere que hasta la mitad de la longitud de onda todos los vectores se sumarán en la misma dirección lineal independientemente de su desplazamiento angular, mientras que los vectores más allá de la mitad de la longitud de onda se suman en la dirección lineal opuesta independientemente de su desplazamiento angular y, por lo tanto, se oponen a los vectores de la primera media onda. si los electrodos fueran de media longitud de onda. Que una longitud de electrodo igual a la mitad de la longitud de onda producirá la mayor transferencia de energía hacia la impedancia 21 será evidente cuando se considere que hasta la mitad de la longitud de onda todos los vectores se sumarán en la misma dirección lineal independientemente de su desplazamiento angular, mientras que los vectores más allá de la mitad de la longitud de onda se suman en la dirección lineal opuesta independientemente de su desplazamiento angular y, por lo tanto, se oponen a los vectores de la primera media onda.
A medida que la onda entrante desde la izquierda viaja junto con sus líneas radiales de fuerza que se extienden entre el cátodo de filamento I3 y la rejilla I 5, su energía será absorbida gradualmente en la reacción que encuentra por la cual la corriente del ánodo varía para dar una reproducción amplificada. Cualquiera que sea la energía que la onda entrante pueda retener cuando alcance el extremo derecho del tubo, se imprimirá sobre el puente que consiste en la resistencia del condensador 21'. Estos están diseñados para permitir una terminación de impedancia adecuada para que dicha energía de onda de entrada residual sea absorbida y no reflejada.
La figura 5 es una representación muy esquemática de la figura 1, siendo evidente la identificación de las partes correspondientes mediante el uso de los mismos números de referencia. En la Fig. 5, la rejilla y el ánodo se muestran solo en un lado del cátodo en lugar de en ambos lados, como en la Fig. 1. La línea sinusoidal 32 en la línea de rejilla l5 como eje representa las ondas entrantes de fuerza electromotriz entre el cátodo l8 y la rejilla l5. En las crestas de estas ondas en la línea 32, se incrementa el flujo radial normal de electrones desde el cátodo l8 a través de la rejilla I5. Esto se indica mediante el punteado 33' debajo de cada cresta. A medida que la onda se mueve hacia la derecha, la nube de electrones se mueve radialmente, de modo que detrás de cada cresta de onda habrá una nube inclinada 33 de electrones,
En el aparato de las Figs. 1 y 5, el movimiento de los electrones individuales no es puramente oscilatorio. Hay una deriva radial continua de electrones impuesta por la batería de placas 24. Este movimiento radial continuo consiste en una intensidad constante determinada por la batería de placas y una intensidad oscilatoria superpuesta determinada por las ondas entrantes. La resultante es una intensidad fluctuante. Aunque la deriva radial de los electrones no se produce más hacia la derecha que el vidrio que la sella, sus fluctuaciones hasta ese punto producen ondas electromagnéticas que continúan hacia la derecha entre los conductores 30 y ii y desde allí entre los conductores l2 y II.
El tubo se puede operar de una manera algo diferente, como se indica en la Fig. 6. Mientras que en las Figs. 1 y 5 la rejilla es moderadamente negativa y el ánodo es fuertemente positivo, en la Fig. 8 la rejilla es fuertemente positiva y el ánodo moderadamente negativo. En el extremo de entrada de la izquierda, los conductores interior y exterior gconcéntricos están conectados al cátodo en 20 y al ánodo l3 en II", respectivamente, y un puente de impedancia de capacidad 15" 26' y resistencia 21" se coloca en el extremo izquierdo. del cátodo l8 y la rejilla l5. A la derecha, la rejilla I! está conectada al conductor concéntrico exterior II' y el cátodo I8 está conectado a través de un condensador l6"-i9" al conductor interior l2. Una impedancia de capacidad l3'26" y resistencia 21' está puenteada a través del cátodo i8 y el ánodo l3 a la derecha. Sin ondas de entrada aplicadas en el extremo izquierdo del amplificador que afecten el potencial normal del ánodo l3 y el filamento l8, muchas trayectorias de electrones serán como indica la flecha 36; es decir, los electrones emitidos por el cátodo i8 serán acelerados por la rejilla positiva I5 y pasarán a través de las aberturas de la rejilla hacia el espacio rejilla-ánodo. La energía adquirida por estos electrones durante la aceleración les hará recorrer una distancia considerable en el espacio rejilla-ánodo, contra la atracción de la rejilla positiva I5 y la repulsión del ánodo negativo l3, antes de detenerse y emprender el regreso hacia la rejilla. . Ajustando adecuadamente los potenciales de la rejilla y del ánodo, este punto de inflexión de los electrones puede llevarse muy cerca del ánodo. La nube de electrones momentáneamente estacionarios así formada se convierte en un cátodo virtual desde el cual los electrones pueden ser atraídos fácilmente hacia el ánodo. Debido a la proximidad del ánodo y el cátodo virtual, un aumento relativamente pequeño del potencial del ánodo en la dirección positiva extraerá una cantidad relativamente grande de electrones del cátodo virtual.
Sin entrada al amplificador, todos los electrones emitidos por el cátodo finalmente alcanzan la rejilla, asumiendo que la rejilla es lo suficientemente positiva para prevenir la formación de carga espacial en la región rejilla-cátodo. Por lo tanto, para ninguna entrada, hay un flujo constante de electrones desde el cátodo a la rejilla. Cuando se aplica una onda de entrada a la izquierda entre el ánodo y el cátodo, se extraen muchos electrones del cátodo virtual al ánodo, y el número de estos electrones fluctúa de acuerdo con las variaciones del potencial del ánodo. En consecuencia, el número de electrones restantes, que son atraídos a la red, también fluctúa de acuerdo con las variaciones del potencial del ánodo, disminuyendo el número que llega a la red a medida que aumenta el potencial del ánodo en la dirección positiva. El resultado de esta acción es una onda amplificada entre la rejilla y el cátodo, que,
higos. 1 y 5 muestran un cátodo calentado directamente. Para un cátodo calentado indirectamente, la modificación adecuada se indica en la Fig. 1, como será fácilmente evidente.
Como se ha mencionado anteriormente, una sección corta del tubo de vacío alargado descrito aquí puede, en efecto, considerarse equivalente a un tubo de vacío convencional de tres elementos. En este tipo de tubo alargado pueden emplearse rejillas o elementos adicionales para blindaje u otros propósitos reconocidos en la práctica convencional de los tubos de vacío. 4
Yo reclamo:
1. Aparato para amplificar la energía de un tren de ondas de alta frecuencia que comprende un tubo de vacío que tiene cátodo, ánodo y electrodos de control dispuestos en la dirección de propagación y cada uno de una longitud varias veces mayor que la longitud de onda de dicha frecuencia para que la onda se propague en una dirección es mayor que en la dirección inversa, una conexión de entrada para aplicar dicho tren de ondas a algunos de dichos electrodos en un extremo del tubo para su propagación a lo largo de dichos electrodos, y una conexión de salida a al menos un electrodo diferente en el otro final del tubo para tomar de! una onda propagada a lo largo de dicho electrodo diferente.
2. Aparato para amplificar la energía de un tren de ondas de alta frecuencia compuesto por una pluralidad de electrodos paralelos entre sí en una distancia superior a una longitud de onda de dicha frecuencia en el sentido de propagación de manera que la onda propagada en un sentido sea mayor que que en la dirección inversa, medios para imprimir la configuración de onda en un par de dichos electrodos para la propagación a lo largo de dichos electrodos, conexiones de salida a un par diferente de dichos electrodos, y potenciales operativos aplicados a dichos electrodos para producir en dicho par diferente de dichos electrodos una copia amplificada de la configuración de onda aplicada a dicho primer par.
3. En combinación, un par de conductores para la transmisión de ondas de alta frecuencia, un tubo de vacío que tiene más de dos electrodos, de los cuales al menos dos se extienden en una distancia de más de una longitud de onda de dicha frecuencia sustancialmente en la misma dirección y respectivamente en continuación de dicho par de conductores de modo que la onda propagada en una dirección sea mayor que la de la dirección inversa, y otro par de conductores similar a dicho primer par que se extiende sustancialmente en la misma dirección desde un par diferente de electrodos de dicho vacío tubo.
4. Un amplificador de tubo de vacío para ondas de alta frecuencia que tiene una pluralidad de electrodos que se extienden paralelos entre sí en una distancia de más de una longitud de onda de dicha frecuencia en una misma dirección de modo que la onda propagada en una dirección es mayor que que en la dirección inversa, medios para aplicar una fuerza electromotriz de alta frecuencia de entrada a un par de dichos electrodos en un extremo de dicho tubo para que dicha fuerza electromotriz pueda propagarse a lo largo de dichos electrodos, y voltajes operativos aplicados a algunos de dichos electrodos electrodos para acumular gradualmente en respuesta a dicha propagación una fuerza electromotriz de salida amplificada correspondiente propagada a lo largo de otro par de electrodos hacia y hacia el otro extremo del tubo.
5. En combinación, un tubo de vacío largo que tiene electrodos que se extienden a lo largo del tubo una distancia de más de una longitud de onda de una onda aplicada de modo que la onda propagada en una dirección sea mayor que en la dirección inversa, conductores de entrada conectados en un extremo a dos de estos electrodos y conductores de salida conectados en el otro extremo a un par diferente de estos electrodos.
f 6. En combinación, un par de conductores para la transmisión de ondas de alta frecuencia, un tubo de vacío que tiene una pluralidad de electrodos, dos de los cuales se extienden sustancialmente paralelos entre sí en la misma dirección y respectivamente en la continuación de dichos dos conductores, en al menos otro electrodo sustancialmente paralelo a dichos dos electrodos, extendiéndose dichos electrodos por una distancia de más de una longitud de onda oi. la'onda aplicada de modo que la onda propagada en una dirección sea mayor que la de la dirección inversa, y dos conductores más similares al primer par que se extienden sustancialmente en la misma dirección y respectivamente en'continuación de un par de dichos electrodos, este par teniendo al menos un miembro diferente de los miembros del primer par mencionado.
7. En combinación, un tubo de vacío que incluye un par de electrodos de entrada y un par de electrodos de salida, extendiéndose dichos electrodos coaxialmente una distancia de más de una longitud de onda de una onda aplicada en la dirección de propagación de la onda de modo que la onda se propague en una dirección es mayor que la de la dirección inversa, un par de conductores concéntricos coaxiales con el tubo y conectados en un extremo del tubo a dichos electrodos coaxiales de entrada, y un par de conductores similares también coaxiales con el tubo y conectados en el otro extremo del tubo a dichos electrodos coaxiales de salida para que pueda tener lugar la transmisión a través del tubo de un par de conductores concéntricos al otro.
8. En combinación, un tubo de vacío largo que tiene tres electrodos en el que la tasa de emisión de electrones al ánodo varía sinusoidalmente a lo largo de dicho ánodo y la fase de esta variación sinusoidal cambia progresivamente en una dirección a lo largo del ánodo, un sistema conductor concéntrico extendiéndose en la misma dirección y teniendo sus dos conductores conectados respectivamente en un extremo de dicho tubo a dos de sus electrodos, un
sistema conductor concéntrico similar que se extiende en la misma dirección en el otro extremo del tubo y que tiene sus dos conductores conectados en ese extremo a dos electrodos del tubo, las conexiones en un extremo se estrechan con la proporción adecuada de radios para traer el sistema de conductores concéntricos de las mismas dimensiones en los extremos de entrada y salida del tubo.
9. En combinación, un sistema de conductores concéntricos, un tubo de vacío de tres electrodos interpuesto en él, cuyos electrodos se extienden a través del tubo una distancia de más de una longitud de onda de una onda aplicada y dispuestos simétricamente alrededor de un eje común con el sistema de conductores concéntricos de modo que que, la onda propagada en una dirección es mayor que en la dirección inversa, algunos de dichos electrodos y algunos de los conductores de dicho sistema de conductores concéntricos que tienen porciones de terminación adyacentes entre sí para formar conexiones de capacidad entre ciertos electrodos de tubo y ciertos conductores de dicho sistema de conductores concéntricos.
10. Un tubo de vacío cilíndrico con ánodo axial, ánodo cilíndrico exterior coaxial y rejilla cilíndrica intermedia coaxial, extendiéndose dichos electrodos a través de dicho tubo una distancia de más de una longitud de onda de una onda aplicada de modo que la onda propagada en una dirección sea mayor que en la dirección inversa, un par de conductores de entrada conectados al cátodo y la rejilla en un extremo, un par de conductores de salida conectados al ánodo y uno de los otros electrodos en el otro extremo, uno de los conductores de entrada que tiene una brida adyacente a una brida correspondiente en uno de dichos electrodos para constituir placas de condensador estrechamente espaciadas en lados respectivos o un espacio, formando así una conexión capacitiva, y un conductor de salida conectado capacitivamente de manera similar a otro electrodo.
11. En combinación, un tubo de vacío largo que tiene una pluralidad de electrodos que se extienden a través del. tubo a una distancia de más de una longitud de onda de una onda aplicada y dispuesto simétricamente alrededor de un eje común de modo que la onda propagada en una dirección sea mayor que en la dirección inversa, conductores de entrada conectados a algunos de dichos electrodos en un extremo, conductores de salida conectado a un par diferente de electrodos en el extremo opuesto, y una terminación de adaptación de impedancia unida a través de dos electrodos del tubo en un extremo del mismo.
12. Un tubo de vacío cilíndrico con cátodo axial, ánodo cilíndrico exterior coaxial y rejilla cilíndrica intermedia coaxial, extendiéndose dicho electrodo a través del tubo en una distancia de más de una longitud de onda 0! la onda aplicada de modo que la onda propagada en una dirección sea mayor que la de la dirección inversa, un par de conductores de entrada conectados al cátodo y otro electrodo en un extremo, un par de conductores de salida conectados al cátodo y otro electrodo en el otro extremo, un condensador anular y una resistencia en serie puenteada entre un electrodo conectado a un conductor de entrada y un electrodo no conectado en el extremo de entrada 0! el tubo, y una combinación de puente similar entre un par diferente de electrodos en el extremo de salida. 13
15. El método de amplificación de a. tren de ondas que consiste en amplificar acumulativamente la energía del tren de ondas en puntos sucesivos distribuidos continuamente a lo largo de un camino conductor en un espacio vacío que se extiende sobre varias longitudes de onda del tren de ondas.
16. El método de amplificación de un tren de ondas que consiste en amplificar acumulativamente la energía del tren de ondas en puntos sucesivos distribuidos continuamente a lo largo de un camino conductor en un espacio vacío que se extiende en la dirección de propagación sobre una distancia de tanto como una onda longitud.
1'7. El método de amplificación de ondas eléctricas de alta frecuencia que consiste en propagar una onda a lo largo de un camino formado en un espacio vacío entre un cátodo y un electrodo de control paralelo que se extiende sobre una distancia de al menos una longitud de onda, variando la tasa de flujo de electrones desde el extendido elemento catódico sobre la longitud del cátodo de acuerdo con la distribución instantánea de la fuerza en las ondas eléctricas que viajan en la dirección en que se extiende dicho cátodo y en la región entre dicho cátodo y el electrodo de control paralelo, produciendo cambios correspondientes en el campo a lo largo de un tercer electrodo que se suman acumulativamente en la dirección de transmisión, y restando la energía amplificada que de ese modo se determina en la región entre dicho tercer electrodo y otro electrodo.
18. El método de amplificación de ondas de alta frecuencia que consiste en propagar una onda a lo largo de un camino conductor en un espacio vacío por una distancia de al menos una longitud de onda, amplificando cada elemento de dicha onda en cada uno de una serie de puntos sucesivos a lo largo de la longitud. de dicho trayecto en el sentido de propagación, y
acumulando los componentes amplificados resultantes propagados a lo largo del camino en esa misma dirección.
19. El método de amplificación de ondas de alta frecuencia entre un par de conductores que consiste en propagar una onda a lo largo de dichos conductores en un espacio vacío por una distancia de al menos una longitud de onda de modo que la componente de onda propagada en una dirección sea mayor que la componente en la dirección inversa, emitiendo electrones dentro de dicho espacio a lo largo de un conductor con los caminos de electrones transversales al mismo, controlando la corriente de descarga de electrones en cada punto a lo largo de dicho conductor dentro de dicho espacio de acuerdo con la onda entrante de fuerza electromotriz propagada a lo largo del par de conductores dentro del espacio, produciendo así una onda amplificada correspondiente.
20. El método de amplificación de ondas de alta frecuencia entre un par de conductores que consiste en propagar una onda a lo largo de dichos conductores en un espacio vacío por una distancia de al menos una longitud de onda de modo que la componente de onda propagada en una dirección sea mayor que la componente en la dirección inversa, emitiendo electrones a lo largo de uno de dichos conductores dentro de dicho espacio, variando la densidad de descarga de dichos electrones en cada punto a lo largo de dicho par de conductores dentro de dicho espacio de acuerdo con la onda impresa, produciendo así una descarga de electrones amplificada corriente de un punto a otro a lo largo del conductor emisor, y tomando esta corriente en un par de conductores en alineación sabstancial con el primer par.
RALPH K. POTTER.
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